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動伝ぱ領域から疑一様伝ば領域へ燃料温度を変化させ た場合の液相の渦の大きさ、低温領域の大きさ、振動 伝ばの振動数などの相関関係、三次元性が振動伝ばに 与える影響などを調べるととによってさらに詳細な振 動伝ぱ機構が解明できると期待される。
(2)低温領域の大きさは液相に形成される渦に依存 し、渦の形成は表面張力と浮力め影響を受け、渦の構
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Dist叩 cefromflameleadingedgex[mm] Figure7(a)1hermographicimageand(b)surface
temperatureprofileinpseudo-uniformregime.
Figure8Thermographicpictureforn-butanol inμg，1，=20.4.C(RossandMiler，196).
参考文献 (l)H.O.Ross，Prog.EnergyCombustionScience，Vol.20，
P.17-63，194 (2)H.D.RosandF.J.Mil1er，26thInternational.Sym，196 (3)A.Ito，D.Masuda，andK.Saito，CombustionandFlame，
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C.J.Cremers，InProceedÍ~sof thθAS}tfEHeatTransfer EIvIsIon，Vol.2of町 D-352，p.141-148，Dalas，Tx.，ASME BfECE，197
30 25 20 15 10.L
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35 30 25 20 15
(5)T.Konishi，S.Naka，A.Ito and.K.Saito，Applied Optics"，Vol.36，No.33，p.8815-8819，197
imelsI ~pr~~a~n~~ 13.9"C
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Figure5(a)Thermographicimage，(b)surface temperatureprofileinpuJsatingstep[c].
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Distance仕ornflameleadingedgex[mm] Figure6(a)1hermographicimage，(b)surface
ternperatureprofileinpulsatingstep[d]固 5. 結 論
(1)液体燃料表面上を伝ばする火炎において新たな 振動伝ぱ機構を提案した。振動伝ばの第一義的な要因 は、液相の渦によって燃料層下部から火炎先端直前に 運ばれた引火点以下の低温領域の出現と消滅にある。
(6) 小 西 ， 伊 藤 ， 那 賀 ， 第 3 3 回 燃 焼 シ ン ホ 。 γ ゥ ム 講 演 論 文 集 ，359-361，195
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造は三次元的である。
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(7)小西，伊藤， Saito，第 34 回燃焼シンポシ~tJA講演論文集 ，657-67，1~96
(8)小西，伊藤，鳴海，第 35回燃焼シンホ。シ"JtA講演論文集 ，368-370，197
(9)G.Tashtoush，A.Narumi，A.Ito，K.Saito，and C.Cremers，Proceedingsof 198Technical'Meetingof theCentralStatesSectionoftheCombust. Inst.，196-
.20，198
(10)G:Tashtoush，T.Konish，i A.Ito，K.Saito，and
C..J.Cremers，Work-In-ProgresPoster.the27thInt.Sym. onCombust.，Boulder，Co.，198.
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