Page 184 - основы милогии 1999

Ikjimcu M.H. "Основы миногии . 1999 шд. ч'1
модейстнисм. Гермин отражает тот факт, что это лишь часть нуклон- нуклонных сил,
авшаяся” после выделения самосогласованного поля. Остаточное взаимодействие
юдит к тому, чт о внешние нукллоны движутся в поле остова уже не независимо, а
>елировано. Соответствующие модификации оболочечной модели называют моделями
1ых корреляций. Из них наиболее широкое распространение получила сверхтекучая модель
. (Н,Н, Боголюбов, О. Бор, Б. Моттельсон, Д. Пайне - 1958 г.). В основе этой модели
it предположение о том, что пары протонов и нейтронов с равными и противоположными
явленными моментами количества движения образуют в ядре состояния типа связанных.
5ы разорвать эту связь - разорвать пару, нужно затратить энергию порядка 1-2 Мэв.
Поэтому энергия возбуждения четно-четных ядер, в которых все нуклоны, согласно
:ли, образуют связанные пары, должна составлять около 2 Мэв, тогда как соседние нечетные
. должны иметь энергию возбуждения примерно в 10 раз меньшую (150-200 Кэв), что
гвительно наблюдается на опыте. С помощью моделей парных корреляций удается очень
ипо описывать спины и квадрупольные моменты основных состояний ядер, а также энергии,
1Ы, квадрупольные моменты и вероятности переходов возбужденных однонуклонных и
1ективных (вращательных и колебательных) состояний в ядрах вплоть до энергий 3-6 Мэв.
,ель хорошо описывает плотность уровней, свойства нейтронных резонансов и позволяет
читывать равновесные деформации ядер как в основном, так и в возбужденном состоянии.
2.1.6. СТАТИСТИЧЕСКАЯ МОДЕЛЬ ЯДРА (Я.И. Френкель - 1936 г., Л.Л. Ландау-
1937 а)
При более высокой энергии возбуждения (6-7 Мэв) число уровней в средних и тяжелых
х очень велико, а следовательно, расстояние между уровнями мало. Установить при этих
виях квантовые характеристики каждого отдельного уровня и невозможно, и не нужно.
Целесообразно ввести понятие плотность уровней с данным спином, изоспином и т.д.,
|исло уровней с данными характеристиками, приходящиеся на единичный интервал энергии,
юимость плотности уровней энергии описывается с помощью статической
иодинамической) модели ядра, которая рассматривает возбуждение как нагрев ферми -
(точнее, ферми - жидкости) нуклонов, связывая энергию возбуждения с температурой
ева ядра.
Эта модель неплохо описывает не только распределение уровней, но и распределение
ятностей излучения - квантов при переходе между высоколежащими возбужденными
ояниями ядра атома. Статистическая модель ядра позволяет учесть и поправки, связанные
шчием в ядре оболочек.
2.2. ЕДИНАЯ МИКРОМОЛЕКУЛЯРНАЯ МОДЕЛЬ ЯДРА А ТОМА
2.2.1. ОБОСНОВАНИЕ МИКРОМОЛЕКУЛЯРНОЙ МОДЕЛИ ЯДРА.
Что представляет собой ядро атома? Как согласовать между собой существующие модели
? На эти вопросы пока нет ответа. Большое количество моделей ядра атома, часто
ивоположный характер лежащих в их основе предположений о характере движения
онов в ядре требует создания единой теории ядра, на основе которой можно было бы
новать ядерные модели и указать области их применения. Кроме того, существующие
ные модели имеют еще один недостаток - необходимость введения довольно большого
а параметров, которые приходится подбирать для наилучшего согласования расчетов с
ериментальными данными.
Информация об ядрах растет с каждым днем. Однако до сих пор усилия по созданию
ой модели ядра, позволяющей объяснить все явления, остается тщетной. Что представляет
й ядро атома? Как согласовать между собой существующие модели ядра? На эти вопросы
их пор нет ответа. В основе новой, единой модели ядра атома, лежат закономерности,
ытые в строении Периодической системы химических элементов, в основе которой лежат
ны иерархии.
Действительно, выше было установлено, что электронные оболочки (и их образ,
женный в строении Периодической таблицы), представляют собой сложную и в высшей