Page 207 - основы милогии 1999

I I t него можно также составить упорядоченный ряд <1,2,3>, который Оуш-i nipnii о pitпшп i i.
cocinii исходного иерархического пространства опять же только 1-го уровни иерархии
Третье семейство частиц составляют адроны (в переводе с греческого крупные
массивные). Это семейство наиболее многочисленное: известно несколько сотен адронов,
но ному необходимо привести более подробную информацию об этом семействе. Адронное
I емейство делится на два подсемейства: мезонное и барионное. Мезоны либо не имеют спина,
либо имеют целочисленный спин; у барионов спин полуцелый. Среди адронов (как мезонов,
ink и барионов) много частиц, распадающихся через очень короткое время—порядка всего
нннь 10 22-10'23с; эти частицы называют резонансами. Если не учитывать резонансов, то число
и шестых до 1974 года адронов сокращается до 14. Сюда входят пять мезонов и девять
(•прионов. Упомянутые пять мезонов включают в себя группу из двух пионов (нейтральный
пион р° и положительно заряженный пион р+), группу каонов (положительно заряженный каон
А ' и нейтральный каон К°\ нейтральный эта-мезон (з°). Все эти мезоны - бесспиновые частицы
I v : 0). Их массы составляют: р° -264 т, р+-273 т, К* - 966 т. К°-974 w, з° -1074 т.
Девятка барионов включает группу нуклонов (протон р и нейтрон п), нейтральный
лямбда-гиперон Л°, группу сигма-гиперонов (нейтральный У0 и заряженные У+ и У ), группу
Ki н-i и перонов (нейтральный О0 и отрицательно заряженный О'), отрицательно заряженный
• imi-i а-гиперон Щ . Спин омега-гиперона равен 3/2; у остальных указанных здесь барионов s =
N. . ?ассы рассматриваемых барионов:/?- 1836,1 т,и- 1838,6 т, Л°- 2183 т, У+-2328 w,y°-2334
w. У - 2343 т, О0- 2573 т, О' - 2586 т, Щ' - 3273 т. Принято считать [48], что все барионы, по-
пицимому, являются возбужденными состояниями самого главного из них — нуклона.
Действительно, все известные барионы могут спонтанно распадаться в нуклоны, при этом
11IX раняется неизменным барионное квантовое число. При распадах образуются также и другие
частицы, но важно знать другое в отношении указанных барионных распадов. Все они
"медленные” в ядерном масштабе времени. Характерное время жизни нестабильных частиц
оказывается порядка 10'10 или 10'9с. Они почему-то распадаются с трудом, и силы,
принуждающие их к распаду, слабые. Возможно, что причиной этого является родство этих
частиц звездной материи, что все нуклоны - это по сути “парообразное” состояние этой
нкчдной материи. В этом случае возбужденные состояния нуклонов должны характеризовать
свойства самой звездной материи, свойства Периодической таблицы “звездных элементов”.
II мспно поэтому возбужденные состояния нуклонов характеризуются упорядоченным рядом,
упорядоченными значениями и в силу этого обладают способностью формировать строго
упорядоченные нуклонные цепочки -подоболочки и оболочки ядра атома. Каждый нуклон в
(иной цепочке может занять только ему предназначенное место. В другом месте он просто не
будет “востребован”. В свое время было также обнаружено, что очень большие силы,
переводящие барионы в возбужденные состояния, очевидно, придают им некоторое новое
I пойство. Именно это свойство и называют “странностью” и обозначают символом S.
<' I ранность сохраняется при образовании барионных состояний (при действии сильных
и шимодействий) и не сохраняется при их распадах (при действии слабых взаимодействий).
Отметим еще, что частицы из одной группы в мезонном либо барионном подсемействе
имеют весьма близкие массы. Так, массы пионов различаются только на 3%, массы каонов-.на
O, 7%, а массы нуклонов - всего лишь на 0,14%. Основное различие между частицами одной и
i ой же группы - наличие или отсутствие электрического заряда (при наличии заряда важен его
шик). В связи с этим мезоны или барионы одной группы могут рассматриваться как одна
••истица, характеризующаяся несколькими зарядовыми состояниями. При таком подходе
барионы У0, У+ и У - это одна частица (сигма-гиперон), которая может находиться в трех
pH шинных зарядовых состояниях. Особенность такой частицы заключается в том, что все ее
состояния можно характеризовать упорядоченным рядом из двух членов <1,2>, который
< ппдетельствует о том, что эти частицы должны относиться к исходному иерархическому
пространству 1-го уровня. Небольшое отличие в массах зарядовых компонентов объясняется
ра 1личием в знаке электрического заряда или отсутствием заряда. Пион, каон, нуклон, кси-
| пперон имеют по два зарядовых состояния. На рисунке 3.2-.1. представлены все отмеченные