Page 219 - основы милогии 1999

Беляев М.И. "Оснолы милогии '. 1999 год. О 219
(пример - протон +электрон), образуя нейтральные структуры. Эта одна из основных форм
двойственности. Аннигиляция происходит тогда, Мир и Антимир сталкиваются между собой.
Прибавляя к этим 4 базисным состояниям еще 2 симметрии с Т-инвариантностью, мы
снова получим всего 8 базисных состояния симметрии.

3.7.3. ЗАКОН СОХРАНЕНИЯ ИМПУЛЬСА.
Каждой материальной точке с массой т, движущейся со скоростью V, приписывается
иск горная характеристика - импульс, определяемый как произведение массы на скорость:
в/
р = mV (3.7-1)
Из законов Ньютона можно показать, что при движении в пустом пространстве импульс
сохраняется во времени, а при наличии взаимодействия скорость его изменения определяется
суммой приложенных сил:
р=5Х (3.7-2)
к
В случае системы материальных точек (совокупностью которых можно считать любое
реальное тело) полный импульс определяется как векторная сумма всех импульсов
р^р, (3-7-3)
Скорость изменения полного импульса определяется суммой внешних сил, действующих
на систему (т.е. только сил, описывающих взаимодействие элементов системы с не
принадлежащими ей объектами): р — 5^ F,(0/ )
/ (3.7-4)

В классической механике закон сохранения импульса обычно выводится как следствие
kikohob Ньютона. Однако, этот закон сохранения верен и в случаях, когда Ньютоновская
механика неприменима (релятивистская физика, квантовая механика). Как отмечалось, он
может быть получен как следствие интуитивно-верного утверждения о том, что свойства нашего
мира не изменятся, если все его объекты (или начало отсчета!) переместить на некоторый вектор
I.. В настоящее время не существует каких-либо экспериментальных фактов, свидетельствующих
о невыполнении закона сохранения импульса.
3.7.4. ЗАКОН СОХРАНЕНИЯ МОМЕНТА ИМПУЛЬСА.
Если понятие импульса в классической механике характеризует поступательное
движение тел, момент импульса вводится для характеристики вращения. В случае материальной
точки, обладающей импульсом р, положение которой задается радиус-вектором R , ее момент
импульса относительно начала координат Г^ве1| ]
(3.7-5)

(знаком [,] обозначена операция векторного умножения, в результате которой получается
вектор, направленный в соответствии с правилом правой руки в направлении,
перпендикулярном перемножаемым векторам, числено равный /3 • И • SlFlOf
). Например, при движении тела по окружности вектор L направлен вдоль ее оси.
Скорость изменения момента импульса определяется моментом силы (произведением силы
па “плечо”): 1 = [R,F]
(3.7-6)

Очевидно, что момент импульса сохраняется во времени в случае отсутствия сил или
при условии действия сил в направлении R.