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Chap.5. LOI D’OHM ET LOI DE JOULE POUR UN DIPÔLE PASSIF

1) Loi d’Ohm macroscopique

1.1. Définition de la résistance d’un conducteur

(Fig.6)

Soit une portion finie de conducteur comprise entre 2 surfaces équipotentielles (A) et (B) caractérisées par
V  V
les potentiels V et V et parcourue par un courant d’intensité I . Le rapport A B  Cte  R
A B
I
s’appelle résistance du conducteur. R ne dépend que de la nature et de la géométrie du conducteur et
)
s’exprime en ohm( .
)
La conductance G du conducteur est l’inverse de sa résistance R. G est en siemens (S dans l’u.SI et
)
R en ( .
1
G 
R

D’où la loi d’Ohm suivante :

(Fig.7)

U  V  V : d.d.p entre les bornes A et B ou tension électrique entre A et B ; U en volt (V)
A B
I : Intensité du courant qui parcourt la résistance R ; I en ampère (A)

U  RI
Remarque :
La résistance entre deux points A et B, en court- circuit, est nulle ( R  0);
La résistance entre deux points A et B, (vide ou circuit coupé), est infinie ( R   ).

1.2. Résistance d’un conducteur cylindrique

(Fig.8)
L
R  
S

EXCLU DE PRÊT 13

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Dr ROBELISON Solofonirina