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tida en el espectro del mercurio. Su técnica se aplicaría con éxito
      posteriormente en el estudio de espectros electromagnéticos.
          Cuando Pauli anunció su principio de  exclusión,  Fermi ya
      había comprendido y tenía en la cabeza el motivo que justificaba
      su estadística, que estaba a punto de desarrollar de forma inde-
      pendiente a la mecánica cuántica. Le  dio rabia no anticiparse a
      Pauli.  El 2 de julio de  1924, el físico hindú Satyendra Nath Bose
      (1894-1974) introdujo una nueva teoría estadística para los cuan-
      tos de luz, obteniendo las fórmulas de Boltzmann de la radiación
      del cuerpo negro, y justo una semana después Einstein aplicaba
      aquella estadística a un gas de partículas libres.
          Fermi publicó en 1926 una de sus contribuciones más rele-
      vantes a la física:  «Sobre la cuantización del gas perfecto monoa-
      tómico», donde definía la teoría de un gas ideal monoatómico que
      obedecía el principio de exclusión de Pauli.
          Enrico Fermi ideó un nuevo método para contar las partí-
      culas de espín no entero ( como los electrones, los neutrones y
      los protones, por ejemplo), permitiendo solo una partícula por
      nivel, de manera que no pudiese haber más de una partícula con
      los mismos números cuánticos. La distribución de Femü es una
      función que detemüna estadísticamente cómo se ubican las par-
      tículas,  de forma que se van colocando desde el nivel más bajo
      de energía hacia arriba, respetando siempre el principio de exclu-
      sión, hasta que todas se han distribuido. Según esta distribución,
      el número medio de partículas ni que a una temperatura T tienen
      una energía Ei es:






      siendo k la constante de Boltzmann, µ el potencial químico (ten-
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      dencia de las partículas a reaccionar y difundirse) y gi la degene-
      ración de estado i-ésimo. En cuántica, la degeneración expresa
      que un mismo nivel de energía tenga más de un estado cuántico
      asociado.  En sistemas no  degenerados, gi= l.  Dirac desarrolló
      poco después el mismo tipo de estadística, por lo que tanto esta
      como la distribución ante1ior se conocen como «estadística y dis-






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