Page 126 - BUKU GABUNGAN revisi 17.11.24_Neat

Fisika Modern Terintegrasi Etnosains

fotoelektron bergerak di potensial listrik dan energinya berubah sebanyak qΔV,

di mana ΔV adalah beda potensial dan q =-e. Karena tidak ada gaya selain gaya

listrik, dengan menerapkan teorema usaha-energi, kita memperoleh energi

keseimbangan ΔK – eΔK = 0 untuk fotoelektron, di mana ΔK adalah perubahan

energi kinetik fotoelektron. Ketika potensial henti sebesar -ΔVs diberikan,

fotoelektron kehilangan energi kinetik awalnya Ki. Dengan demikian,

keseimbangan energinya menjadi (0 – Ki) – e(-ΔVs ) = 0, sehingga Ki = eΔVs .

Jika ada potensial henti, maka energi kinetik maksimum Kmaks yang dapat

dimiliki fotoelektron adalah energi kinetik awalnya, yang dimilikinya pada

permukaan fotoelektroda (Theraja, 2008: 115). Oleh karena itu, energi kinetik

fotoelektron terbesar dapat langsung diukur dengan mengukur potensial

berhenti:

= ∆ 8.1

Pada kondisi ini, kita dapat melihat ketika teori klasik bertentangan dengan

hasil eksperimen. Dalam teori klasik, fotoelektron menyerap energi

elektromagnetik secara terus-menerus; ini berarti saat kejadian radiasi memiliki

intensitas tinggi, energi kinetik dalam persamaan 8.1 diharapkan bernilai tinggi.

Demikian pula ketika radiasi memiliki intensitas rendah, energi kinetik

diharapkan bernilai rendah. Akan tetapi, percobaan menunjukkan bahwa energi

kinetik maksimum tidak bergantung pada intensitas cahaya

3. Adanya frekuensi cut-off

Untuk setiap permukaan logam, ada frekuensi minimum radiasi yang

datang, yang tidak menghasilkan arus foto. Nilai frekuensi cut-off untuk efek

fotolistrik ini adalah sifat fisik logam. Bahan logam yang berbeda memiliki nilai

frekuensi cut-off yang berbeda. Hasil eksperimen menunjukkan bahwa makin

tinggi nilai frekuensi radiasi yang datang, maka energi kinetik fotoelektron makin

meningkat sebagaimana ditunjukkan pada gambar 8.4. Pengukuran untuk

semua permukaan logam memberikan hasil plot yang linier dengan kemiringan.
120