Page 52 - Bahan Ajar (Gelombang)


  E
4.  x B  
t 
Curl persamaan 3 :

     
 x   x E   x B
 
t 

   E 
   E .   E     

2


t  t 
  2 E
 2 E   Persamaan gelombang elektromagnetik
t  2
Laju rambat
1 1
v    . 3 10 8 m s(ruang vakum)
 . , 8 85 . 10  12 4 .  10  7

Medan Magnet memenuhi persamaan yang sama :

  2 B
 2 B   
t  2
 
Medan E dan B tetap harus memenuhi persamaan Maxwell, karena itu sering kali kita
 
hanya memecahkan persamaan E saja. Medan B selanjutnya dicari lewat persamaan

Maxwell tersebut.

Bentuk fasor persamaan Maxwell ( tanpa sumber ) dari persamaan gelombang.
     
E
E   t ,  Re  r e i t
r

     
B   t ,  Re  r e i t
r
B

Persamaan Maxwell menjadi

. 
 E 0

 .  0
B
 
 x E   i B
 
 x B   i  E

Persamaan gelombang
 

 2 E   2   E

2
 2  k 2 E  , 0 k  2  


" persamaan Helmholtz "

Modul Gelombang Page 52