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En materiales ópticos desordenados, la segmentos, así como sumar las distancias de los
dispersión múltiple de la luz y las interferencias de segmentos aceptados a la variable path.
la propagación de las ondas conducen a la
formación de modos electromagnéticos, en
particular en tres dimensiones puede ser localizado
o extendido dependiendo del grado de desorden
y otros factores. Estudios recientes han demostrado
la posibilidad de crear estructuras ópticas útiles en
diversos materiales (Vollhardt, 1987), (Wiersma,
2013) Se planea que estas estructuras sean más
económicas y requieran tecnología relativamente
simple. Esto ha aumentado la Necesidad de crear
sistemas favorables para la localización de la luz en
medios desordenados.

Una parte del estudio de la localización de la
luz, se encuentra estrechamente ligada al cálculo
del recorrido mínimo que hace la luz en las
estructuras desordenadas. En lo siguiente,
mostramos la aplicación del algoritmo de recocido
simulado para calcular el camino óptico óptimo
que recorre la luz en un sistema de percolación
tridimensional (Burlak, 2017)

Para resolver el problema de optimización, se
llevó a cabo la programación correspondiente a
los algoritmos involucrados del RS. La secuencia de
los cálculos computacionales se muestra en el Figura 2. Diagrama de flujo de recocido simulado.
diagrama de flujo mostrado en la Figura 2. La
descripción detallada se explica a continuación: El algoritmo de recocido simulado hace un
modelo computacional de la condensación que
i) Se definen los datos de entrada como el sufre la materia al sufrir un recocido, tal que las
factor de disminución para la temperatura trayectorias que se van grabando para formar la
TFACTR=0.9, el número de poros por donde va a curva cerrada , que aproximadamente es la
atravesar la luz nCity, el número máximo de trayectoria de energía mínima. Las aristas de dicha
trayectorias tratadas para cada temperatura trayectoria son solamente aquellas que satisfacen
nOver, el número máximo de trayectorias exitosas que: O bajan la energía potencial; o si la
nlimit y la temperatura inicial cuyo valor fijo es aumentan, sus “cocientes de Boltzmann” − ∆ son
temper=0.5.
mayores que el logaritmo natural ln( ) de cierto

ii) Seguido de lo anterior, se da inicio al ciclo que número (seudo)aleatorio . Si baja la energía no
calcula un recorrido inicial al azar y se guarda en hay nada que verificar, en caso contrario los
∆
la variable path. En este recorrido, la luz viaja por cocientes − crecen cada vez más al ir bajando
todos los poros y regresa al punto de partida. Así el la temperatura, por lo que crece la probabilidad
path inicial servirá de referencia para ser de que las trayectorias correspondientes queden
minimizado en cada iteración. grabadas en el algoritmo, lo que equivale a que
sean aristas de .
iii) Finalmente se inicializa el ciclo principal para
100 posibles temperaturas, misma que disminuirá Se han realizado diversos cálculos del camino
con el TFACTR en cada iteración. De manera óptico óptimo para el tamaño del sistema 3D,
interna a cada ciclo donde la temperatura desde = 10 × 10 × 10, hasta = 75 × 75 × 75. Estos
disminuye, se ejecuta el ciclo del algoritmo resultados se muestran en las Tablas 1 y 2. Un
metrópolis. Metrópolis es el encargado de decidir parámetro importante a considerar es la
cual es la probabilidad de aceptación de probabilidad de ocupación de los poros en el

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Año 11 Núm. 31 enero-abril 2024 Tlahuizcalli ISSN: 2448-7260