Page 33 - 1-Cours-Electrocinetique-Regime-continu-PC-S1

  5,0I 1 (I 1  I 2 )  2  0

,
0
0
,
  2  5 (I 2  I 1 )  5I 2  0
0
,
 5,1 I 1  5I 2  2

,
0
  5I 1  I 2  2
 ,1 5    5 , 0 I 1    2
        




,
0
  5 1   I 2   2 
I   8 , 0 A
1
I  6 , 1 A
2
i"   I  8 , 0 A de A vers B ;
1 1
i"  I  6 , 1 A de A vers B ;
2 2
i"  I  I  4 , 2 Ade B vers A.
3 2 1
- L'intensité du courant électrique dans une branche est égale à la somme algébrique des intensités
produites dans cette branche par chacune des sources considérées isolement, les autres sources
étant court-circuités.
i ( 10 V )  i  i'  i"  2 , 5 A de B vers A ;
BA 1 1 1
i 5 ( V )  i'  i  i"  4 , 0 A de B vers A ;
BA 2 2 2
i 2 ( V )  i  i'  i"  6 , 5 A de A vers B.
BA 3 3 3

6) Théorème de Thévenin

Soit un réseau dont on veut considérer une branche (AB) isolément du reste du circuit. Le reste du
circuit omis de la branche AB peut être modélisé par un générateur de tension (G) équivalent dont :

 La f.é.m. E  (V  V ) ou E  (V  V ) et la polarité sont données par la tension à vide
Th B A 0 Th A B 0
entre les points A et B de la branche AB considérée ;
 La résistance interne R est égale à la résistance équivalente R au réseau résiduel
Th AB
vue entre ces deux points A et B lorsque toutes les sources électromotrices (générateurs et/ou
récepteurs) ont été court- circuitées ;
 L’intensité du courant passant dans la branche AB se calcule à partir du circuit équivalent de
Thévenin suivant :

EXCLU DE PRÊT 33

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Dr ROBELISON Solofonirina