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detenninados (figura 1). Imaginemos
FIG. l ahora que ese punto es un electrón.
Al pasar el tiempo y desplazarse
desde A hasta B, se representa como
se muestra en la figura 2. A esta línea
o • que une el punto A de donde sale el
a.
E electrón al B donde llega, se la llama
a,
¡::
propagador. Lo mismo se puede
hacer con los fotones (figura 3).
El propagador no es una simple
línea, sino que proporciona las ins-
Espacio
trucciones necesarias para calcular
la probabilidad de que una partícula
FIG. 2 salga del punto A y tiempo después
se encuentre en el punto B. La idea
de Feynman era, como hemos visto,
B que una partícula no se mueve sim-

o A/ plemente de un punto a otro por un
a.
E camino determinado, sino que lo
a,
¡::
hace por multitud de ellos y todos
contribuyen a la probabilidad de que
la partícula vaya desde A hasta B,
que viene dada por una expresión
Espacio
matemática particular.
Esto nos sirve para acercamos a
cómo Feynman interpretó la antima-
FIG. 3
teria. Para él, un positrón era un elec-
trón viajando hacia atrás en el tiempo.
B ¿Cómo explicamos entonces la figura
4? Desde el punto de vista tradicional
o
a.
E de la QED, un fotón de alta energía se
a,
¡:: desintegra produciendo un par elec-
A
trón-positrón. El positrón viaja por el
espacio-tiempo hasta que se encuen-
tra con otro electrón y ambos se ani-
Espacio
quilan emitiendo un fotón gamma.
Estamos ante lo que se llama un pro-

102 LA ELECTRODINÁMICA CUÁNTICA: OED