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ESPIRAS ELÉCTRICAS EN CAMPOS MAGNÉTICOS

Una espira por la que circula una corriente se comporta como un dipolo mag-
nético, es decir, como una brújula. En la figura se ha dibujado una espira
rectangular (aunque la forma es irrelevante), cuya área se representa por un
vector A, perpendicular al plano que contiene la espira. Cuando por la espira
circula una corriente de intensidad /, se define el momento dipolar de la espi-
ra como el vector µ=/A. La energía de interacción con un campo magnético
B resulta ser igual al producto escalar -µ·B, es decir, -µBcosa, siendo a el
ángulo que forman los vectores
µ y 8. Veamos ahora el caso de
un electrón que se mueve en una a
órbita circular de radio r con ve- µ=!A
locidad v, cuyo período de movi-
miento es. por tanto, T= 2rrr / v. El
momento angular del electrón en
la órbita es el vector T = mv · r-,
que es perpendicular al plano de
la órbita. La carga eléctrica que
se mueve en la órbita es equiva-
lente a una corriente eléctrica
I =-e/Te n una espira circular de
radio r. El momento magnético es
un vector perpendicular al plano • e •
de la espira. Para calcular el valor µ=--/
2m
de su módulo hay que multiplicar I= mV- 7
la corriente / por el área de la es-
2
piral rrr . El resultado es propor-
cional al momento angular del
electrón, y se puede escribir:

e -
µ=--/.
2m

Sornrnerfeld se enfrió cuando supo que había utilizado números
cuánticos internos con valores sernienteros ( es decir, un número
impar dividido por dos, corno 1/2, 3/2, 5/2, etc.). La única cosa
cierta de la teoría cuántica, dijo Sornmerfeld, es que los números
cuánticos son enteros y no mitades. Sin embargo, apreció el ex-
celente acuerdo con las medidas expelirnentales, y en su semi-

LA CRISIS DE LOS MODELOS ATÓMICOS 55