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senberg encontró que la función de ondas ha de ser antisimétrica
( es decir, ha de cambiar de signo) cuando se intercambian dos
electrones idénticos, ya que esta es la única posibilidad compati-
ble con el principio de exclusión de Pauli. Vamos a precisarlo en
un caso muy sencillo de un sistema con dos electrones.
Supongamos que los electrones pueden estar en dos estados
cuánticos, que indicaremos con las letras a y b. La función de
ondas se podrá escribir como a(l)b(2), es decir: el electrón 1 en
el estado a y el electrón 2 en el estado b. Pero como los electrones
son idénticos, la distinción entre 1 y 2 es arbitraria; también po-
díamos haber escrito que la función de ondas es a(2) b(l ). La des-

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internacional (metros, kilogramos y segundos), ñ = 10- 34 y M= 9. ,0- 1, lQué
valor podemos suponer para el radio R? Ciertamente, ha de ser menor que
el tamaño de un átomo, y una estimación razonable es suponer que sea me-
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nor que un femtómetro c,0- m).
que es la unidad de longitud típi-
ca de un núcleo atómico. Susti-
tuyendo estos números en la
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anterior expresión obtenemos 1
(l)
para la velocidad de un punto c_p
ecuatorial un valor más de 500
veces superior a la velocidad de
la luz en el vacío, cifra que será
aún mayor si se toma un valor
más pequeño para el radio. Es
decir, si se asocia el espín del
electrón a una rotación sobre sí
mismo se llega a un resultado en '
contradicción con la teoría de la
relatividad, pues ningún objeto
puede moverse con una veloci-
dad superior a la de la luz en el
vacío. Así, los resultados de la
mecánica cuántica no siempre
tienen una interpretación sencilla
en términos intuitivos basados en
analogías clásicas.

LA INCERTIDUMBRE CUÁNTICA 89